数学-函数极限

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数学-函数极限

数学-5/20-函数极限#

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求解函数极限的典型方法:

(1) 利用基本极限

(2) 利用无穷小替换

(3) 利用洛必达法则

(4) 利用泰勒公式

(5) 利用导数定义

利用基本极限
T1-n次方差公式

求极限:

I=limx0cosxcosx3x3+tan2xI = \lim_{x\to0}\frac{\sqrt{\cos x}-\sqrt[3]{\cos x}}{x^3+\tan^2x}
题解

有恒等式:

anbn=(ab)(an1+an2b++abn2+bn1)a^{n}-b^{n}=(a-b)\left(a^{n-1}+a^{n-2}b+\cdots+ab^{n-2}+b^{n-1}\right)

则:

I=limx0cosx3x+(tanxx)2cosx61x2=limx0cosx61x2=limx0cosx1x21cos5x6+cos4x6++1=1216=112.\begin{aligned} I &= \lim_{x \to 0} \frac{\sqrt[3]{\cos x}}{x + \left( \frac{\tan x}{x} \right)^2} \cdot \frac{\sqrt[6]{\cos x} - 1}{x^2} \\ &= \lim_{x \to 0} \frac{\sqrt[6]{\cos x} - 1}{x^2} \\ &= \lim_{x \to 0} \frac{\cos x - 1}{x^2} \cdot \frac{1}{\sqrt[6]{\cos^5 x} + \sqrt[6]{\cos^4 x} + \cdots + 1} \\ &= -\frac{1}{2} \cdot \frac{1}{6} = -\frac{1}{12}. \end{aligned}
T2-积化和差+有理式裂项相消

an=k=1n1sin(2k1)π2ncos2(k1)π2ncos2kπ2n,n=1,2,a_n = \sum_{k=1}^{n-1} \frac{\sin\frac{(2k-1)\pi}{2n}}{\cos^2\frac{(k-1)\pi}{2n} \cos^2\frac{k\pi}{2n}}, n=1,2,\cdots,求极限:

limnann3\lim_{n \to \infty} \frac{a_n}{n^3}
题解ansinπ2n=k=1n14sin(2k1)π2nsinπ2n(1+cosk1nπ)(1+cosknπ)=2k=1n1cosk1nπcosknπ(1+cosk1nπ)(1+cosknπ)=2k=1n1(11+cosknπ11+cosk1nπ)=21+cosn1nπ1=cot2π2n,\begin{aligned} a_n \sin \frac{\pi}{2n} &= \sum_{k=1}^{n-1} \frac{4 \sin \frac{(2k-1)\pi}{2n} \sin \frac{\pi}{2n}}{\left(1+\cos \frac{k-1}{n}\pi\right)\left(1+\cos \frac{k}{n}\pi\right)} \\ &= 2 \sum_{k=1}^{n-1} \frac{\cos \frac{k-1}{n}\pi - \cos \frac{k}{n}\pi}{\left(1+\cos \frac{k-1}{n}\pi\right)\left(1+\cos \frac{k}{n}\pi\right)} \\ &= 2 \sum_{k=1}^{n-1}\left(\frac{1}{1+\cos \frac{k}{n}\pi} - \frac{1}{1+\cos \frac{k-1}{n}\pi}\right) \\ &= \frac{2}{1+\cos \frac{n-1}{n}\pi} - 1 = \cot^2 \frac{\pi}{2n}, \end{aligned}

则:

limnann3=limn8π3(π2n)3cos2π2n=8π3.\lim_{n \to \infty} \frac{a_n}{n^3} = \lim_{n \to \infty} \frac{8}{\pi^3} \left(\frac{\pi}{2n}\right)^3 \cos^2 \frac{\pi}{2n} = \frac{8}{\pi^3}.
详细的过程(DeepSeekV4Pro)

第一步:积化和差(分子变形)

这一步的目标是将分子中两个正弦的乘积,变为余弦的差,为后续裂项做准备。

已知公式:

2sinAsinB=cos(AB)cos(A+B)2 \sin A \sin B = \cos(A-B) - \cos(A+B)

我们看题目中的分子:

4sin(2k1)π2nsinπ2n4 \sin \frac{(2k-1)\pi}{2n} \sin \frac{\pi}{2n}

我们先提出一个系数 2,凑出公式左边的形式:

4sin(2k1)π2nsinπ2n=2(2sin(2k1)π2nsinπ2n)4 \sin \frac{(2k-1)\pi}{2n} \sin \frac{\pi}{2n} = 2 \cdot \left( 2 \sin \frac{(2k-1)\pi}{2n} \sin \frac{\pi}{2n} \right)

现在,括号里正好是 2 sin A sin B 的形式,其中:

  • A=(2k1)π2nA = \frac{(2k-1)\pi}{2n}
  • B=π2nB = \frac{\pi}{2n}

应用积化和差公式:

2sinAsinB=cos(AB)cos(A+B)2 \sin A \sin B = \cos(A-B) - \cos(A+B)

分别计算 ABA-BA+BA+B

  • AB=(2k1)π2nπ2n=2k22nπ=k1nπA - B = \frac{(2k-1)\pi}{2n} - \frac{\pi}{2n} = \frac{2k-2}{2n}\pi = \frac{k-1}{n}\pi
  • A+B=(2k1)π2n+π2n=2k2nπ=knπA + B = \frac{(2k-1)\pi}{2n} + \frac{\pi}{2n} = \frac{2k}{2n}\pi = \frac{k}{n}\pi

代入得到:

2sin(2k1)π2nsinπ2n=cosk1nπcosknπ2 \sin \frac{(2k-1)\pi}{2n} \sin \frac{\pi}{2n} = \cos\frac{k-1}{n}\pi - \cos\frac{k}{n}\pi

再把之前提出去的系数 2 乘回来,分子就变形成了:

2(cosk1nπcosknπ)2 \left( \cos\frac{k-1}{n}\pi - \cos\frac{k}{n}\pi \right)

第二步:有理式裂项(构造差式)

这一步的目标,是把形如 cosAcosB(1+cosA)(1+cosB)\frac{\cos A - \cos B}{(1+\cos A)(1+\cos B)} 的式子,拆成两个简单分式的差。

我们观察第二行求和号里的通项:

cosk1nπcosknπ(1+cosk1nπ)(1+cosknπ)\frac{\cos \frac{k-1}{n}\pi - \cos \frac{k}{n}\pi}{\left(1+\cos \frac{k-1}{n}\pi\right)\left(1+\cos \frac{k}{n}\pi\right)}

我们可以把它看成 XY(1+X)(1+Y)\frac{X - Y}{(1+X)(1+Y)} 的形式。我们做一下恒等变形:

  • 分子 XYX - Y,可以写成 (1+X)(1+Y)(1+X) - (1+Y),其中 X=cosk1nπX = \cos\frac{k-1}{n}\piY=cosknπY = \cos\frac{k}{n}\pi
  • 因此,
XY(1+X)(1+Y)=(1+X)(1+Y)(1+X)(1+Y)=11+Y11+X\frac{X - Y}{(1+X)(1+Y)} = \frac{(1+X) - (1+Y)}{(1+X)(1+Y)} = \frac{1}{1+Y} - \frac{1}{1+X}

对应回原题,就是:

cosk1nπcosknπ(1+cosk1nπ)(1+cosknπ)=11+cosknπ11+cosk1nπ\frac{\cos \frac{k-1}{n}\pi - \cos \frac{k}{n}\pi}{\left(1+\cos \frac{k-1}{n}\pi\right)\left(1+\cos \frac{k}{n}\pi\right)} = \frac{1}{1+\cos \frac{k}{n}\pi} - \frac{1}{1+\cos \frac{k-1}{n}\pi}

别忘了前面还有个系数 2,乘上去就得到了第三行的形式。

第三步:裂项相消(求和化简)

这一步,我们把这个差式代入求和号 k=1n1\sum_{k=1}^{n-1},看看会发生什么。

把通项展开写:

  • k=1k=1 时:11+cosπn11+cos0\frac{1}{1+\cos\frac{\pi}{n}} - \frac{1}{1+\cos 0}
  • k=2k=2 时:11+cos2πn11+cosπn\frac{1}{1+\cos\frac{2\pi}{n}} - \frac{1}{1+\cos\frac{\pi}{n}}
  • k=3k=3 时:11+cos3πn11+cos2πn\frac{1}{1+\cos\frac{3\pi}{n}} - \frac{1}{1+\cos\frac{2\pi}{n}}
  • k=n1k=n-1 时:11+cosn1nπ11+cosn2nπ\frac{1}{1+\cos\frac{n-1}{n}\pi} - \frac{1}{1+\cos\frac{n-2}{n}\pi}

正负项交替,除了第一项和最后一项,中间全部抵消。最后剩下的就是:

11+cosn1nπ11+cos0\frac{1}{1+\cos\frac{n-1}{n}\pi} - \frac{1}{1+\cos 0}

已知 cos0=1\cos 0 = 1,所以 11+cos0=12\frac{1}{1+\cos 0} = \frac{1}{2}。最终剩下(乘以系数2后):

2(11+cosn1nπ12)2\left( \frac{1}{1+\cos\frac{n-1}{n}\pi} - \frac{1}{2} \right)

最后一步:三角化简求值

剩下的项是:

21+cosn1nπ\frac{2}{1+\cos\frac{n-1}{n}\pi}

注意 n1nπ=ππn\frac{n-1}{n}\pi = \pi - \frac{\pi}{n},由诱导公式 cos(ππn)=cosπn\cos(\pi - \frac{\pi}{n}) = -\cos\frac{\pi}{n},所以:

21+cosn1nπ=21cosπn\frac{2}{1+\cos\frac{n-1}{n}\pi} = \frac{2}{1 - \cos\frac{\pi}{n}}

利用半角公式 1cosθ=2sin2θ21 - \cos\theta = 2\sin^2\frac{\theta}{2},得到:

21cosπn=22sin2π2n=csc2π2n\frac{2}{1 - \cos\frac{\pi}{n}} = \frac{2}{2\sin^2\frac{\pi}{2n}} = \csc^2\frac{\pi}{2n}

记得我们还有一个被减掉的项:之前系数2乘进去后,实际上最后完整的表达式是:

21+cosn1nπ1=csc2π2n1=cot2π2n\frac{2}{1+\cos\frac{n-1}{n}\pi} - 1 = \csc^2\frac{\pi}{2n} - 1 = \cot^2\frac{\pi}{2n}
利用无穷小替换
T1-韦达定理

求极限:

I=limx+[(x+a1)(x+a2)(x+an)nx]I = \lim_{x\to+\infty}\left[\sqrt[n]{(x+a_1)(x+a_2)\cdots(x+a_n)}-x\right]
题解I=limx+x[(1+a1x)(1+a2x)(1+anx)n1]=limx+x1n[(1+a1x)(1+a2x)(1+anx)1]\begin{aligned} I &= \lim_{x \to +\infty} x \left[ \sqrt[n]{\left(1+\frac{a_1}{x}\right)\left(1+\frac{a_2}{x}\right) \cdots \left(1+\frac{a_n}{x}\right)} - 1 \right] \\ &= \lim_{x \to +\infty} x \cdot \frac{1}{n} \left[\left(1+\frac{a_1}{x}\right)\left(1+\frac{a_2}{x}\right) \cdots \left(1+\frac{a_n}{x}\right) - 1\right] \end{aligned}

由韦达定理:

(1+a1x)(1+a2x)(1+anx)=1+1xk=1nak+b2x2++bnxn\left(1+\frac{a_1}{x}\right)\left(1+\frac{a_2}{x}\right) \cdots \left(1+\frac{a_n}{x}\right) = 1 + \frac{1}{x} \sum_{k=1}^{n} a_k + \frac{b_2}{x^2} + \cdots + \frac{b_n}{x^n}

代入得:

I=limx+x(1xk=1nak+b2x2++bnxn)=1nk=1nakI = \lim_{x\to+\infty} x \left( \frac{1}{x} \sum_{k=1}^{n} a_k + \frac{b_2}{x^2} + \cdots + \frac{b_n}{x^n} \right) = \frac{1}{n} \sum_{k=1}^{n} a_k
关于韦达定理(DeepSeekV4Pro)

t=1xt = \frac{1}{x},则原式左边变为:

(1+a1t)(1+a2t)(1+ant)(1 + a_1 t)(1 + a_2 t) \cdots (1 + a_n t)

展开成 tt 的多项式:

(1+a1t)(1+a2t)(1+ant)=1+c1t+c2t2++cntn(1 + a_1 t)(1 + a_2 t) \cdots (1 + a_n t) = 1 + c_1 t + c_2 t^2 + \cdots + c_n t^n

其中:

  • c1=a1+a2++an=k=1nakc_1 = a_1 + a_2 + \cdots + a_n = \sum_{k=1}^n a_k
  • c2=1i<jnaiajc_2 = \sum_{1 \le i < j \le n} a_i a_j
  • ck=1i1<i2<<iknai1ai2aikc_k = \sum_{1 \le i_1 < i_2 < \dots < i_k \le n} a_{i_1} a_{i_2} \cdots a_{i_k}

代回 t=1/xt = 1/x,即得:

k=1n(1+akx)=1+1xk=1nak+1x21i<jnaiaj++a1a2anxn\prod_{k=1}^n \left(1+\frac{a_k}{x}\right) = 1 + \frac{1}{x}\sum_{k=1}^n a_k + \frac{1}{x^2} \sum_{1 \le i < j \le n} a_i a_j + \cdots + \frac{a_1 a_2 \cdots a_n}{x^n}
T2-极限四则运算

求极限:

I=limx0ln(cosx+xsin2x)ex21x23I = \lim_{x\to0} \frac{\ln(\cos x + x \sin 2x)}{\mathrm{e}^{x^2} - \sqrt[3]{1 - x^2}}
题解I=limx0ln[1+(cosx1)+xsin2x]ex21x23=limx0(cosx1)+xsin2xex21x23=limx0cosx1x2+2sin2x2xex21x2+1x231x2=12+21+13=98.\begin{aligned} I &= \lim_{x \to 0} \frac{\ln[1 + (\cos x - 1) + x \sin 2x]}{\mathrm{e}^{x^2} - \sqrt[3]{1 - x^2}} \\ &= \lim_{x \to 0} \frac{(\cos x - 1) + x \sin 2x}{\mathrm{e}^{x^2} - \sqrt[3]{1 - x^2}} \\ &= \lim_{x \to 0} \frac{\dfrac{\cos x - 1}{x^2} + 2 \cdot \dfrac{\sin 2x}{2x}}{\dfrac{\mathrm{e}^{x^2} - 1}{x^2} + \dfrac{\sqrt[3]{1 - x^2} - 1}{-x^2}} \\ &= \frac{-\dfrac{1}{2} + 2}{1 + \dfrac{1}{3}} = \frac{9}{8}. \end{aligned}
极限替换(DeepSeekV4Pro)

等价定义:若 A(x)B(x)A(x) \sim B(x),则 limAB=1\lim \frac{A}{B} = 1

规则一:独立因式替换(乘除关系)

在一个仅由乘除构成的表达式 ABA \cdot BA/BA/B 中,任何一个独立的因式都可以被其等价无穷小替换。

规则二:函数复合的整体替换(外层函数替换)

对于复合函数 f(g(x))f(g(x)),若 g(x)0g(x) \to 0,且在 u0u \to 0 时有 f(u)uf(u) \sim u,则整个函数块 f(g(x))f(g(x)) 可等价替换为 g(x)g(x)

规则三:代数和中的替换(加减关系)

在代数和 A±BA \pm B 中,严禁随意局部替换。是否可替换,完全取决于替换后主项是否抵消。

  • 可换条件:替换后,代数和中所有项的最低阶部分之和不等于零。
  • 禁止条件:若最低阶部分相互抵消,决定极限的是高阶项。

判断步骤

  1. 它是否作为一个整体,处于乘除关系中? → 是 → 可直接替换
  2. 它是否是某个外层函数的内部整体,且外层函数本身可等价替换? → 是 → 可对外层做整体替换
  3. 它处于加减号连接的结构中 → 检查替换后主项是否抵消 → 若不抵消可谨慎替换,若抵消则禁止替换
利用洛必达法则
T1

f(x)f(x) 在区间 (0,+)(0,+\infty) 上三阶可导,满足 f(x)>0,f(x)>0,f(x)>0f(x)>0, f'(x)>0, f''(x)>0,且 limx+f(x)f(x)[f(x)]2=a1\lim_{x \to +\infty} \frac{f'(x) f'''(x)}{[f''(x)]^2} = a \neq 1。求极限:limx+f(x)f(x)[f(x)]2\lim_{x \to +\infty} \frac{f(x) f'''(x)}{[f''(x)]^2}

题解limx+f(x)f(x)[f(x)]2=1limx+ddx(f(x)f(x))\begin{aligned} \lim_{x \to +\infty} \frac{f'(x) f'''(x)}{[f''(x)]^2} &= 1 - \lim_{x \to +\infty} \frac{d}{dx} \left( \frac{f'(x)}{f''(x)} \right) \end{aligned}

故:

limx+ddx(f(x)f(x))=1a\lim_{x\to+\infty} \frac{d}{dx} \left( \frac{f'(x)}{f''(x)} \right) = 1 - a

由洛必达法则得:

limx+f(x)xf(x)=1a\lim_{x \to +\infty} \frac{f'(x)}{x f''(x)} = 1 - a

由极限保号性可知 a<1a < 1

由泰勒公式可得 limx+f(x)=+\lim_{x \to +\infty} f(x) = +\infty

由洛必达法则得:

limx+xf(x)f(x)=1+limx+xf(x)f(x)=1+11a=2a1a\begin{aligned} \lim_{x \to +\infty} \frac{x f'(x)}{f(x)} &= 1 + \lim_{x \to +\infty} \frac{x f''(x)}{f'(x)} = 1 + \frac{1}{1 - a} = \frac{2 - a}{1 - a} \end{aligned}limx+f(x)f(x)[f(x)]2=1(1a)2a1a=12a\begin{aligned} \lim_{x \to +\infty} \frac{f(x) f''(x)}{[f'(x)]^2} &= \frac{1}{(1-a) \cdot \frac{2-a}{1-a}} = \frac{1}{2-a} \end{aligned}
T2

求极限:

I=limxx2[e(1+1x)x(1+1x)ex]I = \lim_{x\to\infty} x^2 \left[ \mathrm{e}^{(1+\frac{1}{x})^x} - \left(1+\frac{1}{x}\right)^{\mathrm{e}x} \right]
题解

t=1/xt = 1/x,得:

I=limt0e(1+t)1/t(1+t)e/tt2=limt0e(1+t)1/teeln(1+t)tt2I = \lim_{t\to0} \frac{\mathrm{e}^{(1+t)^{1/t}} - (1+t)^{\mathrm{e}/t}}{t^2} = \lim_{t\to0} \frac{\mathrm{e}^{(1+t)^{1/t}} - \mathrm{e}^{\frac{\mathrm{e}\ln(1+t)}{t}}}{t^2}

由拉格朗日中值定理得:

I=eelimt0f(t)g(t)t2=ee+1limt0eln(1+t)t1ln(1+t)tt2I = \mathrm{e}^{\mathrm{e}} \lim_{t \to 0} \frac{f(t) - g(t)}{t^2} = \mathrm{e}^{\mathrm{e}+1} \lim_{t \to 0} \frac{\mathrm{e}^{\frac{\ln(1+t)}{t}-1} - \frac{\ln(1+t)}{t}}{t^2}

α(t)=ln(1+t)t1\alpha(t) = \frac{\ln(1+t)}{t} - 1,由泰勒公式得:

eα(t)=1+α(t)+α(t)22+o(α(t)2)=ln(1+t)t+12(tln(1+t)t)2+o(α(t)2)\mathrm{e}^{\alpha(t)} = 1 + \alpha(t) + \frac{\alpha(t)^2}{2} + o(\alpha(t)^2) = \frac{\ln(1+t)}{t} + \frac{1}{2} \left( \frac{t - \ln(1+t)}{t} \right)^2 + o(\alpha(t)^2)

故:

I=ee+1limt0[12+o(α(t)2)α(t)2](tln(1+t)t2)2=18ee+1I = \mathrm{e}^{\mathrm{e}+1} \lim_{t \to 0} \left[ \frac{1}{2} + \frac{o(\alpha(t)^2)}{\alpha(t)^2} \right] \left( \frac{t - \ln(1+t)}{t^2} \right)^2 = \frac{1}{8} \mathrm{e}^{\mathrm{e}+1}
T3

求极限:

I=limφ01cosφcos2φcosnφnφ2(n为正整数)I = \lim_{\varphi\to0} \frac{1 - \cos\varphi \sqrt{\cos2\varphi} \cdots \sqrt[n]{\cos n\varphi}}{\varphi^2} \quad (n \text{为正整数})
题解

f(φ)=cosφcos2φcosnφnf(\varphi) = \cos\varphi \sqrt{\cos2\varphi} \cdots \sqrt[n]{\cos n\varphi},则 f(0)=1f(0) = 1,且:

f(φ)=[elnf(φ)]=elnf(φ)[lnf(φ)]=f(φ)(k=1nlncoskφk)=f(φ)k=1ntankφ\begin{aligned} f'(\varphi) &= \left[\mathrm{e}^{\ln f(\varphi)}\right]' = \mathrm{e}^{\ln f(\varphi)} [\ln f(\varphi)]' \\ &= f(\varphi) \left( \sum_{k=1}^{n} \frac{\ln \cos k\varphi}{k} \right)' = -f(\varphi) \sum_{k=1}^{n} \tan k\varphi \end{aligned}

由洛必达法则得:

I=limφ01f(φ)φ2=limφ0f(φ)2φ=limφ0f(φ)2k=1ntankφφ=f(0)2k=1n(limφ0tankφφ)=12k=1nk=14n(n+1)\begin{aligned} I &= \lim_{\varphi \to 0} \frac{1 - f(\varphi)}{\varphi^2} = \lim_{\varphi \to 0} \frac{-f'(\varphi)}{2\varphi} = \lim_{\varphi \to 0} \frac{f(\varphi)}{2} \sum_{k=1}^{n} \frac{\tan k\varphi}{\varphi} \\ &= \frac{f(0)}{2} \sum_{k=1}^{n} \left( \lim_{\varphi \to 0} \frac{\tan k\varphi}{\varphi} \right) = \frac{1}{2} \sum_{k=1}^{n} k = \frac{1}{4} n(n+1) \end{aligned}
利用泰勒公式
T1-∞-∞型

求极限:

I=limx[(x12)2x4ln2(1+1x)]I = \lim_{x\to\infty} \left[ \left(x - \frac{1}{2}\right)^2 - x^4 \ln^2 \left(1 + \frac{1}{x}\right) \right]
题解

转化为 0/0 型:

I=limxx2[112x+xln(1+1x)][112xxln(1+1x)]I = \lim_{x\to\infty} x^2 \left[ 1 - \frac{1}{2x} + x \ln\left(1 + \frac{1}{x}\right) \right] \left[ 1 - \frac{1}{2x} - x \ln\left(1 + \frac{1}{x}\right) \right]

t=1/xt = 1/x,则:

I=limt0[1t2+ln(1+t)t]limt0tt22ln(1+t)t3=2×(13)=23I = \lim_{t\to0} \left[ 1 - \frac{t}{2} + \frac{\ln(1+t)}{t} \right] \cdot \lim_{t\to0} \frac{t - \frac{t^2}{2} - \ln(1+t)}{t^3} = 2 \times \left(-\frac{1}{3}\right) = -\frac{2}{3}
T2

f(x)f(x)x=0x=0 的某邻域内存在 nn 阶导数,f(0)=f(0)==f(n1)(0)=0f(0) = f'(0) = \cdots = f^{(n-1)}(0) = 0,而 f(n)(0)0f^{(n)}(0) \neq 0。求极限:

I=limx00x(xt)f(t)dtx0xf(xt)dtI = \lim_{x \to 0} \frac{\int_0^x (x - t) f(t) \, dt}{x \int_0^x f(x - t) \, dt}
题解

u=xtu = x - t,得:

I=limx0x0xf(t)dt0xtf(t)dtx0xf(u)du=1limx00xtf(t)dtx0xf(u)du=1limx0xf(x)xf(x)+0xf(u)du=111+limx00xf(u)duxf(x)\begin{aligned} I &= \lim_{x \to 0} \frac{x \int_0^x f(t) \, dt - \int_0^x t f(t) \, dt}{x \int_0^x f(u) \, du} \\ &= 1 - \lim_{x \to 0} \frac{\int_0^x t f(t) \, dt}{x \int_0^x f(u) \, du} \\ &= 1 - \lim_{x \to 0} \frac{x f(x)}{x f(x) + \int_0^x f(u) \, du} \\ &= 1 - \frac{1}{1 + \lim_{x \to 0} \frac{\int_0^x f(u) \, du}{x f(x)}} \end{aligned}

f(x)=f(n)(0)(n1)!xn1+o(xn1)f'(x) = \frac{f^{(n)}(0)}{(n-1)!} x^{n-1} + o(x^{n-1}),得:

limx00xf(u)duxf(x)=limx0f(x)f(x)+xf(x)=limx0f(n)(0)n!xn+o(xn)f(n)(0)n!xn+f(n)(0)(n1)!xn+o(xn)=1n+1\lim_{x \to 0} \frac{\int_0^x f(u) \, du}{x f(x)} = \lim_{x \to 0} \frac{f(x)}{f(x) + x f'(x)} = \lim_{x \to 0} \frac{\frac{f^{(n)}(0)}{n!} x^n + o(x^n)}{\frac{f^{(n)}(0)}{n!} x^n + \frac{f^{(n)}(0)}{(n-1)!} x^n + o(x^n)} = \frac{1}{n+1}

故:

I=111+1n+1=1n+2I = 1 - \frac{1}{1 + \frac{1}{n+1}} = \frac{1}{n+2}
利用导数定义
T1

求极限:

I=limx3x3+92x217364x3233x2193I = \lim_{x\to3} \frac{\sqrt{x^3+9} \cdot \sqrt[3]{2x^2-17} - 6}{4 - \sqrt{x^3-23} \cdot \sqrt[3]{3x^2-19}}
题解

记:

f(x)=x3+92x2173,g(x)=x3233x2193f(x) = \sqrt{x^3+9} \sqrt[3]{2x^2-17}, \quad g(x) = \sqrt{x^3-23} \sqrt[3]{3x^2-19}

f(3)=6f(3) = 6g(3)=4g(3) = 4

故:

I=limx3f(x)f(3)x3g(x)g(3)x3=f(3)g(3)I = -\lim_{x \to 3} \frac{\frac{f(x) - f(3)}{x - 3}}{\frac{g(x) - g(3)}{x - 3}} = -\frac{f'(3)}{g'(3)}

f(x)f(x) 取对数并求导数:

lnf(x)=12ln(x3+9)+13ln(2x217)\ln f(x) = \frac{1}{2} \ln(x^3+9) + \frac{1}{3} \ln(2x^2-17)f(x)f(x)=123x2x3+9+134x2x217\frac{f'(x)}{f(x)} = \frac{1}{2} \cdot \frac{3x^2}{x^3+9} + \frac{1}{3} \cdot \frac{4x}{2x^2-17}

所以 f(3)=1054f'(3) = \frac{105}{4},同理可得 g(3)=332g'(3) = \frac{33}{2}

代入得:

I=105/433/2=3522I = -\frac{105/4}{33/2} = -\frac{35}{22}
数学-函数极限
http://blog.7a7a68.xyz/posts/数学-5-20-函数极限/
作者
Waning
发布于
2026-05-20
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CC BY-NC-SA 4.0
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